الفلك

لمعان Eddington في مختلف البلازما

لمعان Eddington في مختلف البلازما

لذلك أعلم أن لمعان Eddington يتم تقديمه بواسطة:

$ L_ {Eddington} = 4 pi GMc / kappa $.

أريد حساب هذا اللمعان لبلازما الهليوم المتأين البحت ، وكذلك لبلازما الإلكترون والبوزيترون.

كيف أجد $ كابا $ في كل من هذه الحالات؟ أعلم أن هذا يقترب أحيانًا من $ م / سيجما_T $، لكنني لست متأكدًا من موعد استدعاء هذا التقريب ، وما هي الكتلة ذات الصلة.


أعتقد أنك تقصد أن kappa = sigma / m. سيجما هو "المقطع العرضي" ، مثل المنطقة التي تعرضها عندما تقطع البطيخ إلى نصفين. m هي كتلة الجسيم الذي يحتوي على المقطع العرضي المعني (ليس حرفياً المقطع العرضي للجسيم المادي ، ولكنه مقطع عرضي فعال للتفاعل مع الضوء) ، أو في كثير من الأحيان ، كتلة كل الجسيمات التي تأتي جنبًا إلى جنب مع المقطع العرضي المعني (غالبًا ما يكون هناك جسيم واحد يساهم في معظم المقطع العرضي ، ولكن العديد من الجسيمات التي تأتي معه توفر الكتلة). على سبيل المثال ، إذا قمت بخلط البروتونات والإلكترونات ، فإن للإلكترونات مقطع عرضي أكبر لأن كتلتها المنخفضة تجعلها تتفاعل بسهولة أكبر مع الضوء ، ولكن هذه الكتلة المنخفضة تعني أيضًا أنه ليس الإلكترونات ، بل البروتونات ، هي التي توفر "m "في الصيغة أعلاه.

لذا فإن هذه الكميات تعتمد على تكوين الغاز الذي تفكر فيه. من السهل على بلازما إلكترون-بروتون [محرر] ، لأنه إذا لم تكن قلقًا بشأن تفاعلات الرنين في البلازما ، فيمكنك فقط التفكير في المقاطع العرضية للجسيمات الفردية ، وستحصل على "عتامة طومسون" بمقدار 0.4 سم مربع لكل غرام (هذا سيجما / م بالنسبة لسيغما للإلكترون و m للبروتون ، مقربًا إلى رقم واحد مهم لأنه لا يوجد شيء هو بلازما إلكترون-بروتون نقية). الهليوم المتأين البحت سهل أيضًا ، لأنك إذا تجاهلت مرة أخرى أي تفاعلات طنينية بين الإلكترونات والنواة ، فستكون نفس عتامة طومسون باستثناء تقليلها بالنيوترونات الزائدة [المعدلة] في نوى الهليوم الثقيلة. نظرًا لوجود نيوترون واحد لكل بروتون ، فإن ذلك يقلل 0.4 بمعامل 2 ، وينتج 0.2. [تم تعديله لنسيان أن 0.4 يشتمل بالفعل على البروتونات.]


لمعان Eddington في مختلف البلازما - علم الفلك

القديس الراعي لركوب الدراجات [الفلكي]

آرثر ستانلي إدينجتون (1882-1944) كان أحد علماء الفيزياء الفلكية البارزين في القرن العشرين ، وقدم مساهمات أساسية في فهمنا للنسبية العامة ، بالإضافة إلى البنية الداخلية للنجوم والطريقة التي تولد بها الطاقة. نصه "الدستور الداخلي للنجوم" ملحوظ ليس فقط لنثره السلس ، ولكن آثاره بعيدة المدى على تطوير الفيزياء الفلكية النجمية. ابتكر هذا العالم اللامع "علاقة اللمعان والكتلة" الشهيرة ، التي تصف العلاقة بين كتلة النجم السليم والسطوع الجوهري.

تقدم ركوب الدراجات مدى الحياة

عندما لم يكن إدينجتون يمارس الفيزياء الفلكية ، كان متسابقًا شغوفًا بالدراجات ، حيث كان يقوم بجولات طويلة في إنجلترا كل ربيع وخريف. لقد تابع جميع مساراته من خلال تتبعها على خريطة كبيرة ، وابتكر معيارًا لتتبع تقدم ركوب الدراجات مدى الحياة. كان هذا المعيار هو أكبر عدد صحيح ن من هذا القبيل أن المرء قد دراج على الأقل ن أميال على ن أيام مختلفة. تم لفت انتباهي إلى هذه الفكرة من قبل الدكتور ريتشارد ويد ، أحد أعضاء لجنة أطروحاتي ، خلال أيام دراستي العليا في ولاية بنسلفانيا. يوجد أدناه مقتطفان من رسائل إدينجتون إلى Subrahmanyan Chandrasekhar ، مقتبسة من قبل الأخير في إدينجتون: أكثر علماء الفيزياء الفلكية تميزًا في عصره (1984 ، كامبريدج: كامبريدج ، ص 6).

دراجتي n لا تزال 75. كنت غير محظوظ إلى حد ما في عيد الفصح هذا حيث قمت برحلتين ، أربعة وسبعين وثلاثة أرباع ميل ، والتي لا تحسب ، ما زلت بحاجة إلى أربع جولات أخرى للقفزة الكمية التالية. ومع ذلك ، كان الطقس رائعًا وكان بلدًا رائعًا ، ولا سيما جنوب ويلز (4 يوليو 1938).

ن هو الآن 77. أعتقد أنه كان 75 عندما كنت هنا. لقد حققت القفزة الأخيرة قبل بضعة أيام عندما قطعت ثمانين ميلاً في البلد. لم أتمكن من الذهاب في جولة بالدراجات منذ عام 1940 لأنه من المستحيل الاعتماد على الحصول على أماكن إقامة في الليل ، لذا فإن سجلاتي تتقدم ببطء (2 سبتمبر 1943).

الاقتباس الثاني ليس مجرد تعليق على حالة العالم في عام 1943 ، ولكنه يوضح أيضًا أن إدينجتون كان يركب 80 ميلاً أو أكثر في سن 61 ، وليس أكثر من عام قبل وفاته.

المعيار الذي ابتكره إدينجتون بسيط ولكنه مثير للاهتمام. على سبيل المثال ، يمكنك تحقيق عدد 30 من خلال القيام بجولة طولها 30 ميلًا. ولكن بقدر ما ن= 31 كان قلقًا ، سيكون الأمر كما لو أنك لم تركب ميلًا واحدًا من قبل. يشجعك المعيار على تخطيط المسارات ، واتخاذ الحلقات للحصول على مسافة إضافية توفر "أرصدة" نحو أرقام أعلى. بدلاً من القيام بـ 30-miler ، يمكنك استكشاف الجانب البعيد من تل آخر لدفع المسافة إلى 37 ميلاً ، ثم تحصل على رصيد واحد نحو الأرقام من 31 إلى 37 ، بالإضافة إلى أي أقل من 31 لم تكن لديك وصلت بعد. ومع ن= 30 ، إذا قمت بجولة لمسافة 29 ميلاً ، فلن تحصل على أي أرصدة إضافية على الإطلاق. (اليوم ، قد يجد العلماء الذين ينشرون الأوراق البحثية ويستشهد بهم أقرانهم هذا الأمر مألوفًا بعض الشيء).

بالتأكيد لم يشر إدينجتون إلى هذه الكمية على أنها رقم إدينجتون ومع ذلك ، أعتقد أنه عنوان مناسب وأشير إليه بالحرف ه. أثناء التخرج من المدرسة ، وصلت إلى ه يبلغ من العمر 27 عامًا ، ولكن أثناء انتقالي إلى أريزونا في عام 1992 ، فقدت سجلاتي. ما يجب القيام به؟

إذا كنت أرسل ورقة إلى مجلة بحثية حول هذا الموضوع ، فقد أكتب: أثناء نقل أجهزة النظام ، تمت مواجهة مشكلة فنية ، مما أدى إلى فقدان كبير للبيانات. ومع ذلك ، فقد ثبت أن هذا له تأثير ضئيل على البرنامج من خلال استخدام خوارزمية إعادة البناء الإحصائي لـ Sammartini and Vermicelli (1979) ، وتمكنا من استعادة رقم Eddington ، حيث وجدنا أن قيمته هي 27.2 +/- 29.0.

أو يمكنني أن أسند الرقم إلى بيانات صلبة والبدء من جديد. وهو ما فعلته ، وتيارتي الجديدة ه يعود إلى 28.


ملفات وروابط أخرى

  • APA
  • مؤلف
  • BIBTEX
  • هارفارد
  • اساسي
  • RIS
  • فانكوفر

مخرجات البحث: المساهمة في المجلة ›المقال› مراجعة الأقران

T1 - هل معظم نوى المجرة النشطة ذات الإضاءة المنخفضة محجوبة حقًا؟

N2 - عند نسب إدينجتون المنخفضة ، هناك تأثيران يجعلان من الصعب اكتشاف نوى مجرة ​​نشطة معينة (AGN) بالنظر إلى مجموعة معينة من طرق الاختيار. أولاً ، حتى مع السماح بفيزياء التراكم الثابت ، في النوى المجرية النشطة المنخفضة تصبح أقل سطوعًا بالنسبة إلى مضيفيها ، فإن تخفيف انبعاثها يعتمد حجم التخفيف على خصائص المضيف ، وبالتالي ، على اللمعان والانزياح الأحمر. ثانيًا ، من المتوقع أن تنتقل الأنظمة المنخفضة إلى حالة غير فعالة إشعاعيًا ، مما يغير شكل توزيع الطاقة الطيفية (SED) ويقلل بشكل كبير من اللمعان في الأطوال الموجية الضوئية من خلال الأشعة تحت الحمراء (IR). لا يمكن تجنب آثار التخفيف ، في حين أن التغييرات الدقيقة في فيزياء التراكم عند المستوى المنخفض غير مؤكدة إلى حد ما ، ولكنها من المحتمل أن تكون مهمة جدًا لفهمنا لـ AGN. سيكون لهذه التأثيرات آثار مختلفة على العينات ذات معايير الاختيار المختلفة ، وستؤدي بشكل عام إلى اختلافات في مجموعات النوى المجرية النشطة التي تم استردادها في العينات المرصودة ، حتى عند اللمعان البوليومتري الثابت وبعد تصحيح التعتيم. على الرغم من أن التوزيع الحقيقي لنسبة Eddington قد يعتمد بشدة على الكتلة / اللمعان ، إلا أن هذا لن يظهر إلا في المسوحات القوية للتخفيف وعدم الكفاءة الإشعاعية ، مثل الأشعة السينية أو عينات الخطوط الضيقة على النقيض من ذلك ، فإن تأثيرات الاختيار تعني أن النوى المجرية النشطة في العينات البصرية سوف لها نسب إدينجتون عالية بشكل موحد ، مع القليل من الاعتماد على اللمعان ، حتى في L bol المنخفضة حيث المتوسط ​​"صحيح" 0.01. تشير تأثيرات الاختيار نفسها أيضًا إلى أن معايير الاختيار المختلفة تنتقي الأنظمة مع مضيفين مختلفين: نتيجة لذلك ، سيكون تجميع المصادر الضوئية / مصادر الأشعة تحت الحمراء ذات الإضاءة المنخفضة أضعف من مصادر الأشعة السينية ، وسوف يتواجد Seyferts البصري / IR في المزيد من المجرات التي يهيمن عليها القرص ، في حين أن Seyferts المختارة بالأشعة السينية ستكون تفضيلية في أنظمة النوع المبكر. مجتمعة ، يمكن لهذه التأثيرات أن تفسر بشكل طبيعي الادعاءات الطويلة الأمد والمتناقضة في الأدبيات المتعلقة بتوزيعات نسبة AGN Eddington ، والمجموعات المضيفة والتكتلات. أخيرًا ، نوضح أنه إذا كانت توزيعات نسبة Eddington الحالية التي تمت ملاحظتها صحيحة ، فإن جزءًا كبيرًا من النوى المجرية النشطة منخفضة الإضاءة المصنفة حاليًا على أنها "محجوبة" تكون في الواقع مخففة إشعاعيًا و / أو غير فعالة إشعاعيًا ، وليست محجوبة بالغاز أو الغبار. هذا صحيح بنفس القدر إذا تم استخدام صلابة الأشعة السينية كبديل للتعتيم ، حيث أن SEDs غير الفعالة إشعاعيًا تكون صلبة بشكل مميز للأشعة السينية. يمكن أن تفسر هذه التأثيرات معظم اعتماد اللمعان / الانزياح الأحمر المزعوم في مجموعة AGN "المحجوبة" ، مع وجود جزء محجوب حقيقي يصل إلى -20٪.

AB - عند نسب إدينجتون المنخفضة ، هناك تأثيران يجعلان من الصعب اكتشاف نوى مجرة ​​نشطة معينة (AGN) بالنظر إلى مجموعة معينة من طرق الاختيار. أولاً ، حتى مع السماح بفيزياء التراكم الثابت ، في النوى المجرية النشطة المنخفضة تصبح أقل سطوعًا بالنسبة إلى مضيفيها ، فإن تخفيف انبعاثها يعتمد حجم التخفيف على خصائص المضيف ، وبالتالي ، على اللمعان والانزياح الأحمر. ثانيًا ، من المتوقع أن تنتقل الأنظمة المنخفضة إلى حالة غير فعالة إشعاعيًا ، مما يغير شكل توزيع الطاقة الطيفية (SED) ويقلل بشكل كبير من اللمعان في الأطوال الموجية الضوئية من خلال الأشعة تحت الحمراء (IR). لا يمكن تجنب آثار التخفيف ، في حين أن التغييرات الدقيقة في فيزياء التراكم عند المستوى المنخفض غير مؤكدة إلى حد ما ، ولكنها من المحتمل أن تكون مهمة جدًا لفهمنا لـ AGN. سيكون لهذه التأثيرات آثار مختلفة على العينات ذات معايير الاختيار المختلفة ، وستؤدي بشكل عام إلى اختلافات في مجموعات النوى المجرية النشطة التي تم استردادها في العينات المرصودة ، حتى عند اللمعان البوليومتري الثابت وبعد تصحيح التعتيم. على الرغم من أن التوزيع الحقيقي لنسبة Eddington قد يعتمد بشدة على الكتلة / اللمعان ، إلا أن هذا لن يظهر إلا في المسوحات القوية للتخفيف وعدم الكفاءة الإشعاعية ، مثل الأشعة السينية أو عينات الخطوط الضيقة على النقيض من ذلك ، فإن تأثيرات الاختيار تعني أن النوى المجرية النشطة في العينات البصرية سوف لها نسب إدينجتون عالية بشكل موحد ، مع القليل من الاعتماد على اللمعان ، حتى في L bol المنخفضة حيث المتوسط ​​"صحيح" 0.01. تشير تأثيرات الاختيار نفسها أيضًا إلى أن معايير الاختيار المختلفة تنتقي الأنظمة مع مضيفين مختلفين: نتيجة لذلك ، سيكون تجميع المصادر الضوئية / مصادر الأشعة تحت الحمراء ذات الإضاءة المنخفضة أضعف من مصادر الأشعة السينية ، وسوف يتواجد Seyferts البصري / IR في المزيد من المجرات التي يهيمن عليها القرص ، في حين أن Seyferts المختارة بالأشعة السينية ستكون تفضيلية في الأنظمة المبكرة. مجتمعة ، يمكن لهذه التأثيرات أن تفسر بشكل طبيعي الادعاءات الطويلة الأمد والمتناقضة في الأدبيات المتعلقة بتوزيعات نسبة AGN Eddington ، والمجموعات المضيفة والتكتلات. أخيرًا ، نوضح أنه إذا كانت توزيعات نسبة Eddington الحالية التي تمت ملاحظتها صحيحة ، فإن جزءًا كبيرًا من النوى المجرية النشطة منخفضة الإضاءة المصنفة حاليًا على أنها `` محجوبة '' هي في الواقع مخففة إشعاعيًا و / أو غير فعالة إشعاعيًا ، ولا تحجبها الغاز أو الغبار. هذا صحيح بنفس القدر إذا تم استخدام صلابة الأشعة السينية كبديل للتعتيم ، حيث أن SEDs غير الفعالة إشعاعيًا تكون صلبة بشكل مميز للأشعة السينية. يمكن أن تفسر هذه التأثيرات معظم اعتماد اللمعان / الانزياح الأحمر المزعوم في مجموعة AGN "المحجوبة" ، مع وجود جزء محجوب حقيقي يصل إلى -20٪.


قوة صادمة للنجم النابض

يمكن للتراكم على النجوم النيوترونية أن يولد لمعانًا للفوتون يزيد كثيرًا عن حد إدينجتون. لقد ثبت الآن أنه يمكن أيضًا إنتاج تدفقات خارجية بقوة ميكانيكية مماثلة ، مما يتطلب إعادة التفكير في التفاعل بين تدفقات التراكم والأغلفة المغناطيسية للنجوم النيوترونية.

تتكون ثنائيات الأشعة السينية من جسم مضغوط (ثقب أسود أو نجم نيوتروني) ونجم مانح. يضيع النجم المادة ويلتقطها الجسم المضغوط. الفوتونات عالية الطاقة (الأشعة السينية في الغالب) والرياح والنفاثات النسبية في بعض الأحيان ، تعمل بالطاقة عن طريق إطلاق طاقة الجاذبية الكامنة بواسطة المادة المتساقطة. تتشابه كفاءة إطلاق الطاقة مع الثقوب السوداء والنجوم النيوترونية (حوالي 10-20٪ من طاقة الكتلة الباقية). ومع ذلك ، في التقريب الكروي ، يوجد حد أعلى (يُعرف باسم حد إدينجتون) لمعدل التراكم ، متناسبًا مع كتلة التراكم. وبالتالي ، كان الافتراض الآمن هو أن أكثر الأنظمة إضاءة ("مصادر الأشعة السينية فائقة السطوع") تحتوي على ثقب أسود ، لأنها أكثر ضخامة. تم تحطيم هذا الافتراض في السنوات الأخيرة من خلال اكتشاف انبعاث نابض (بصمة منبثقة لنجم نيوتروني) في بعض مصادر الأشعة السينية فائقة السطوع 2،4،5،6،7 - يمكن للنجوم النيوترونية أن تخرق علانية حد إدينجتون.


مقدمة

لفترة طويلة ، كان اكتشاف انبعاثات الموجات الثقالية (GW) من النظام الثنائي المدمج مع نجمين نيوترونيين PSR1913 + 16 [1] هو الدافع النهائي لتصميم وتنفيذ وتطوير تقنية اكتشاف GW المعقدة للغاية. يحتاج الفيزيائيون العاملون في هذا المجال البحثي إلى هذه التكنولوجيا لإجراء تحقيقات شاملة حول GWs من أجل النهوض بالعلوم. أظهرت ملاحظة GWs من اندماج الثقب الأسود الثنائي (BH) (الحدث GW150914) [2] ، الذي حدث في الذكرى المئوية لتنبؤ ألبرت أينشتاين بـ GWs [3] ، مؤخرًا أن هذا التحدي الطموح قد تم الفوز به. يمثل الحدث GW150914 حجر الزاوية للعلم ولفيزياء الجاذبية على وجه الخصوص. في الواقع ، زود هذا الحدث الرائع العلماء بوسائل لإعطاء دليل قاطع على وجود GWs ، ووجود BHs لها كتلة أكبر من 25 كتلة شمسية ووجود أنظمة ثنائية من BHs التي تتحد في وقت أقل من عمر الكون [2]. بعد الحدث GW150914 ، اكتشف LIGO اندفاعًا ثانيًا من GWs من دمج BHs ، وهو الحدث GW151226 [4]. الأمل الكبير هو أن تصبح هذه الاكتشافات ، أيضًا من خلال التعاون مع أجهزة الكشف الأخرى [5 ، 6] ، أمرًا روتينيًا قريبًا وجزءًا من علم فلك GW ناشئ.

سيكون علم الفلك GW مهمًا للحصول على معرفة أفضل بالكون وأيضًا لتأكيد أو استبعاد الاتساق المادي للنظرية النسبية العامة (GTR) أو أي نظرية أخرى للجاذبية [7]. هذا لأنه ، في سياق نظريات الجاذبية الموسعة (ETG) ، يمكن الإشارة إلى بعض الاختلافات بين GTR والنظريات الأخرى بدءًا من نظرية الجاذبية الخطية [7]. في هذه الصورة ، تعتبر كاشفات GW حساسة من حيث المبدأ أيضًا للافتراض العددية مكون من إشعاع الجاذبية ، والذي يظهر في ETG مثل جاذبية موتر عددي و F(ص) نظريات [7]. دعونا نوضح بعض الدوافع المهمة التي تؤدي إلى تمديد وتعميم محتمل لـ GTR.

على الرغم من أن GTR لأينشتاين [8] حقق نجاحًا كبيرًا (انظر على سبيل المثال رأي لانداو الذي يقول أن GTR هو ، جنبًا إلى جنب مع نظرية المجال الكمومي ، أفضل نظرية علمية للجميع [9]) وصمد أمام العديد من الاختبارات التجريبية ، فقد أظهر أيضًا العديد من أوجه القصور والعيوب التي تجعل المنظرين اليوم يتساءلون عما إذا كانت هي النظرية النهائية للجاذبية انظر المراجعات [10 ، 11 ، 42] والمراجع الواردة فيها. وبخلاف نظريات المجال الأخرى ، مثل النظرية الكهرومغناطيسية ، يصعب تحديد كمية GTR. تستبعد هذه الحقيقة إمكانية معالجة الجاذبية مثل نظريات الكم الأخرى ، وتحول دون توحيد الجاذبية مع التفاعلات الأخرى. في الوقت الحاضر ، لا يمكن تحقيق نظرية كمية ثابتة للجاذبية (QTG) تؤدي إلى توحيد الجاذبية مع القوى الأخرى. من وجهة نظر تاريخية ، اعتقد أينشتاين أنه في طريق توحيد النظريات ، يجب أن تخضع ميكانيكا الكم لنظرية حتمية أكثر عمومية ، والتي أطلق عليها اسم نظرية الجاذبية المعممة ، لكنه لم يحصل على المعادلات النهائية لهذه النظرية. نظرية (انظر على سبيل المثال سيرة أينشتاين في [12]). في الوقت الحاضر ، تم استرجاع وجهة النظر هذه جزئيًا من قبل بعض المنظرين ، بدءًا من الحائز على جائزة نوبل هوفت [13].

ومع ذلك ، يجب على المرء أن يتذكر أنه خلال الثلاثين عامًا الماضية ، كان هناك نقاش قوي ونقدي لكل من GTR وميكانيكا الكم من قبل المنظرين في المجتمع العلمي. ينشأ الدافع الأول لهذه المناقشة التاريخية من حقيقة أن أحد أهم أهداف الفيزياء الحديثة هو الحصول على نظرية يمكن ، من حيث المبدأ ، إظهار التفاعلات الأساسية كأشكال مختلفة من نفس الشيء. تناظر [10 ، 11 ، 42]. بالنظر إلى وجهة النظر هذه ، يلاحظ المرء اليوم ويختبر نتائج فاصل واحد أو أكثر من فواصل التماثل. بهذه الطريقة ، يمكن القول إننا نعيش في غير متماثل العالمية. في السنوات الستين الماضية ، كانت الفكرة السائدة هي أن الوصف الأساسي للتفاعلات الفيزيائية ينشأ من نظرية المجال الكمي. في هذا النسيج ، يتم تمثيل حالات مختلفة من النظام المادي بواسطة ناقلات في فضاء هيلبرت المحدد في الزمكان ، بينما يتم تمثيل الحقول المادية بواسطة المشغلين (أي التحولات الخطية) في مساحة هيلبرت. المشكلة الأكبر هي أن مثل هذا الإطار الميكانيكي الكمومي لا يتوافق مع الجاذبية ، لأن هذا المجال المعين ، أي القياس المتري (h _ < mu nu> ) ، يصف كلا من الجوانب الديناميكية للجاذبية وخلفية الزمكان. بعبارة أخرى ، يقول المرء أن تكميم درجات الحرية الديناميكية لحقل الجاذبية يهدف إلى إعطاء وصف ميكانيكي كم للزمكان. هذه مشكلة لا مثيل لها في سياق نظريات المجال الكمومي ، لأن النظريات الأخرى مبنية على خلفية زمكان ثابتة ، والتي يتم التعامل معها على أنها سلسلة متصلة كلاسيكية. وبالتالي ، في الوقت الحالي ، لم يتم الحصول على QTG مطلق ، مما يعني ضمناً التوحيد الكامل للتفاعلات المختلفة. بالإضافة إلى ذلك ، تفترض GTR وصفًا كلاسيكيًا للمادة وهو غير مناسب تمامًا في المقاييس دون الذرية ، وهي مقاييس الكون المتبقي [14 ، 15 ، 42].

في مناهج التوحيد ، من وجهة نظر أولية ، يفترض المرء أن حقول المواد المرصودة تنشأ من بنى فوقية مثل بوزونات هيغز أو الأوتار الفائقة التي تمر بمرحلة انتقالية تولد جسيمات فعلية. من وجهة نظر أخرى ، من المفترض أن الهندسة (على سبيل المثال مقياس انحناء ريتشي القياسي ص) يتفاعل مع الحقول الكمومية المادية التي تولد ردود فعل عكسية والتي تعدل عمل الجاذبية مضيفًا شروط التفاعل (الأمثلة عبارة عن مصطلحات عالية الترتيب في مقياس Ricci و / أو في موتر Ricci والاقتران غير البسيط بين المادة والجاذبية انظر أدناه). تم اقتراح مناهج توحيد مختلفة ، ولكن بدون دليل واضح للرصد في بيئة معملية على الأرض. بدلاً من ذلك ، في علم الكونيات ، يمكن تحقيق بعض أدلة الملاحظة من خلال نهج الاضطراب [15 ، 42]. بدءًا من هذه الاعتبارات ، يمكن للمرء تعريف ETG تلك النظريات شبه الكلاسيكية حيث يتم تعديل لاغرانج ، فيما يتعلق بمعيار آينشتاين وهيلبرت الجاذبية لاغرانج ، مضيفًا مصطلحات عالية الترتيب في ثوابت الانحناء (مصطلحات مثل (R ^ <2 > ) ، (R ^ < alpha beta> R _ < alpha beta> ) ، (R ^ < alpha beta gamma delta> R _ < alpha beta gamma delta> ) ، (R Box R ) ، (R Box ^R )) أو المصطلحات ذات الحقول العددية غير المقترنة الحد الأدنى بالهندسة (مصطلحات مثل ( phi ^ <2> R )) انظر [10 ، 11 ، 42] والمراجع الواردة فيها. بشكل عام ، يجب على المرء أن يؤكد أن مصطلحات مثل تلك موجودة في جميع المناهج الخاصة بمشكلة التوحيد بين الجاذبية والتفاعلات الأخرى. بالإضافة إلى ذلك ، من وجهة نظر كونية ، فإن مثل هذه التعديلات على GTR تولد أطر تضخمية مهمة للغاية لأنها تحل العديد من مشاكل النموذج القياسي للكون [14 ، 15 ، 16 ، 42].

في السياق العام للأدلة الكونية ، هناك أيضًا اعتبارات أخرى تشير إلى امتداد GTR. في واقع الأمر ، فإن التوسع المتسارع للكون ، والذي يتم ملاحظته اليوم ، يعني أن الديناميكيات الكونية يهيمن عليها ما يسمى بالطاقة المظلمة ، والتي تعطي ضغطًا سلبيًا كبيرًا. هذه هي الصورة القياسية ، حيث يتم اعتبار هذا المكون الجديد كمصدر على الجانب الأيمن من معادلات المجال. يجب أن يكون لها شكل من أشكال الطاقة الفراغية غير المجمعة وغير الصفرية والتي ، جنبًا إلى جنب مع المادة المظلمة العنقودية ، تقود الديناميكيات العالمية. هذا هو ما يسمى بـ "نموذج التوافق" ( ( Lambda ) CDM) والذي يعطي ، بالاتفاق مع بيانات CMBR و LSS و SNeIa ، صورة جيدة للكون المرصود اليوم ، ولكنه يعرض العديد من أوجه القصور مثل- مشاكل "الصدفة" و "الثابت الكوني" المعروفة [17]. نهج بديل هو تغيير الجانب الأيسر من معادلات المجال ، لمعرفة ما إذا كان يمكن تحقيق الديناميات الكونية المرصودة من خلال توسيع نطاق GTR انظر [7 ، 10 ، 11 ، 42] والمراجع الواردة فيه. في هذا السياق المختلف ، ليس مطلوبًا العثور على مرشحين للطاقة المظلمة والمادة المظلمة التي ، حتى الآن ، لم يتم العثور عليها فقط المكونات "المرصودة" ، والتي يجب أخذها في الاعتبار ، وهي الانحناء والمواد الباريونية. بالنظر إلى وجهة النظر هذه ، يمكن للمرء أن يعتقد أن الجاذبية تختلف في مختلف المقاييس وهناك مجال لنظريات بديلة. من حيث المبدأ ، يمكن تحقيق نماذج Dark Energy و Dark Matter الأكثر شيوعًا بالنظر F(ص) نظريات الجاذبية أين ص هو انحناء ريتشي [7 ، 10 ، 11 ، 42]. في هذه الصورة ، يمكن أن يكون علم الفلك الناشئ GW ، من حيث المبدأ ، مهمًا. في الواقع ، سيكون علم فلك GW المتسق هو الاختبار النهائي لـ GTR أو ، بدلاً من ذلك ، تأييدًا قويًا لـ ETG [7 ، 42].

وفقًا لـ GTR ، فإن النظام الذي لديه عزم كتلة متغير زمنيًا سيفقد طاقته عن طريق إشعاع GWs [3 ، 9 ، 18]. يتناسب فقدان الطاقة هذا ، عند أدنى مستوى ، مع المشتق الزمني من الدرجة الثالثة للزخم الرباعي لتوزيع الكتلة والطاقة [18]. في (R ^ <2> ) - الجاذبية ، وهو أبسط امتداد لـ F(ص) - الجاذبية ، نظرًا لوجود وضع الاستقطاب الثالث الناتج عن مصطلح الانحناء (R ^ <2> ) ، فإن الوضع مختلف: تؤدي مساهمة الوضع الهائل الإضافية إلى فقد إضافي للطاقة يتناسب مع وقت الترتيب الرابع مشتق من العزم الرباعي [19].

من خلال مقارنة الاعتبارات النظرية مع معدل الانحلال الملحوظ للأنظمة الثنائية PSR B1913 + 16 [1] و PSR J0348 + 0432 [20] يتم الحصول على بعض القيود على قوة المصطلح المستقل (R ^ <2> ) [ 19 ، 21 ، 22]. في العديد من المواقف الفيزيائية الفلكية ، تصدر البلازما الساخنة للذرات المتأينة إشعاعات كهرومغناطيسية وجاذبية من خلال تصادم الكولوم بين الإلكترونات والأيونات [23 ، 24 ، 25 ، 26]. وبالتالي ، فإن دراسة لمعان الجاذبية للبلازما هي ذات أهمية عامة وقد تكون اختبارًا آخر لصلاحية F(ص) نظرية الجاذبية. في [27] تم اشتقاق تعبير لمقدار الطاقة المشعة في إشعاع الجاذبية الكلاسيكي في الجاذبية (R ^ <2> ) ، بافتراض تقريب تشتت الزاوية الصغيرة. في هذا البحث ، قمنا بتطبيقه لاشتقاق لمعان الجاذبية للبلازما الساخنة مع إشعاع الجاذبية كآلية لفقدان الطاقة. في الطائفة. في الشكل 2 ، نخطي نظرية الجاذبية (R ^ <2> ) ، وبعد ذلك ، نناقش بإيجاز الإشعاع الرباعي في (R ^ <2> ) - الجاذبية وفقدان الطاقة بسبب الجاذبية bremsstrahlung في واحد تصادم كولوم بين جسيمين مشحونين. القسم 3 مخصص لحساب إشعاع الجاذبية الحرارية لبلازما الهيدروجين. في الطائفة. 4 قمنا أخيرًا بتوضيح التصحيح بتطبيق الشمس. يتم تقديم ملخص للنتائج الرئيسية في الطائفة. 5.


AstroStat Slog

خلال الفترة التي سبقت حديثه الأخير عن logN-logS ، ذكر Andreas كيف يتم الخلط بين الناس في بعض الأحيان حول التحيزات الإحصائية المتنوعة التي تصيب الاستطلاعات. إنهم يعرفون عادةً ما هي التحيزات ، لكنهم غالبًا ما يميلون إلى تسميتها بشكل خاطئ ، خاصةً أنواع Eddington و Malmquist. نوع من مثل استخدام & # 8220your & # 8221 و & # 8220you & # 8217re & # 8221 بالتبادل ، وهو ما يشبه الأظافر على السبورة. إذن هنا & # 8217s ملخص موجز:

إدينجتون الانحياز: ما تحصل عليه بسبب التقلبات الإحصائية في القياس (Eddington 1913). ستنتشر مجموعة من المصادر ذات لمعان واحد ، عند الملاحظة ، بسبب خطأ القياس. عندما يكون لديك مجموعتان من المصادر ذات لمعان مختلف ، فسوف يتداخل التوزيع المرصود. إذا كان هناك المزيد من العناصر ذات لمعان واحد أكثر من الأخرى ، فأنت في خطر إساءة تقدير الكسر في تلك المجموعة لأن المزيد من هؤلاء & # 8220 مبعثر & # 8221 في المجال الآخر & # 8217s أكثر من العكس. تعقيد آخر & # 8212 إذا كان التشتت الإحصائي يصطدم بنوع من عتبة الكشف ، فإن اللمعان المستنتج بناءً على المصادر المكتشفة فقط سينتهي به الأمر إلى المبالغة في التقدير.

تحيز Malmquist: ما تحصل عليه لأنه يمكنك رؤية مصادر أكثر إشراقًا إلى مسافات أبعد. هذا يعني أنه إذا كان المسح الخاص بك محدود التدفق (كما هو الحال مع معظمها) ، فستظهر المصادر الأكثر إشراقًا بشكل جوهري على أنها أكثر عددًا مما يجب أن تكون لأنك تراها بكميات أكبر. هذا هو السبب ، على سبيل المثال ، في وجود نجوم A في كتالوج SAO أكثر بعشر مرات من وجود نجوم M. يعد هذا تأثيرًا إحصائيًا فقط بمعنى أن مجموعة البيانات & # 8220true & # 8221 تمت تصفيتها بسبب حد إمكانية الاكتشاف. أي شخص يعمل مع عينات محدودة الحجم لا داعي للقلق بشأن هذا على الإطلاق.

3 تعليقات

يبدو تحيز Malmquist مكافئًا لنموذج البيانات المفقود: عند معرفة نموذج كوني (IMF أو بعض التوزيع الشامل؟) ، يعرف المرء تقريبًا نسبة الملحوظات ، على الرغم من أنني أفهم أن imf أو بعض المؤشرات ذات الصلة للكون المادي مرتبطة بالتعقيد من هذا التحيز.

يبدو أن تحيز إدينجتون ليس مجرد مشكلة مفقودة ولكنه مصحوب بمراقبة مفقودة وعشوائية. إذا كان حجم النجم صغيرًا ، فلا يوجد تحيز. إذا كان حجم النجم كبيرًا ، فلا يمكن ملاحظته (مفقود) ولكن عندما يتم ملاحظته ، يكون الحد الأقصى للأحجام التي يمكن ملاحظتها (أو أقل من الحد الأقصى في الحجم) ، وليس الحجم الحقيقي للنجم (الرقابة) .

[لاحظ أن النجوم ذات المقادير الأصغر تكون أكثر إشراقًا من المقادير الأكبر ويمكن ملاحظة النجوم ذات الحجم المطلق (بالقدر المطلق) أو عدم ملاحظتها اعتمادًا على مسافاتها - انحياز Malmquist]

بالمناسبة ، ما هو كتالوج SAO؟

إن تحيز إدينجتون ، كما صاغه الرجل نفسه ، ينطبق في كل شدة. إزالته هي في الأساس نفس عملية فك الارتباط مع توزيع بواسون (أو غاوسي). إنه بارز وغير مؤثر بالنسبة للمصادر الباهتة بالقرب من حد الكشف.

فقط للتوضيح ، تحيز Malmquist ليس كونيًا. (يوجد كتالوج SAO star على http://webviz.u-strasbg.fr/viz-bin/VizieR؟-source=I/131A) لجعله يعمل مثل زيادة البيانات ، يجب أن يمتد نموذجك إلى أكبر مسافة يمكن رؤية مصدر ألمع يمكن تصوره عنده. عند هذه النقطة ستصبح شفرتك غير فعالة للغاية.

أن SAO هو SAO الذي أعرفه. مرصد سميثسونيان للفيزياء الفلكية


عمليات الفيزياء الفلكية

تم الاستشهاد بهذا الكتاب من قبل المنشورات التالية. يتم إنشاء هذه القائمة بناءً على البيانات المقدمة من CrossRef.
  • الناشر: مطبعة جامعة كامبريدج
  • تاريخ النشر على الإنترنت: يونيو 2012
  • سنة النشر المطبوعة: 2008
  • رقم ISBN على الإنترنت: 9780511802249
  • DOI: https://doi.org/10.1017/CBO9780511802249
  • المواضيع: الفيزياء وعلم الفلك ، الفيزياء الفلكية

أرسل بريدًا إلكترونيًا إلى أمين المكتبة أو المسؤول للتوصية بإضافة هذا الكتاب إلى مجموعة مؤسستك & # x27s.

شرح الكتاب

لسد الفجوة بين كتب الفيزياء وعلم الفلك ، يقدم هذا الكتاب تطورًا فيزيائيًا ورياضيًا خطوة بخطوة للعمليات الفيزيائية الفلكية الأساسية الكامنة وراء مجموعة واسعة من الظواهر في علم الفلك النجمي والمجري وخارج المجرة. تمت كتابة الكتاب للطلاب الجامعيين من المستوى الأعلى وطلاب الدراسات العليا المبتدئين ، ويضمن علم أصول التدريس القوي إتقانًا قويًا لكل عملية وتطبيق. يحتوي على أكثر من 150 شخصية تعليمية والعديد من الأمثلة للقياسات الفلكية و 201 تمرين. تشمل الموضوعات التي يتم تناولها مشكلة كبلر-نيوتن ، والبنية النجمية ، والتطور الثنائي ، والعمليات الإشعاعية ، والنسبية الخاصة في علم الفلك ، والانتشار الراديوي في الوسط النجمي ، وعدسة الجاذبية. تشمل التطبيقات المقدمة طول الجينز ، لمعان إدينجتون ، تبريد الخلفية الكونية الميكروية (CMB) ، تأثير Sunyaev-Zeldovich ، تعزيز دوبلر في النفثات ، وتحديد ثابت هابل. هذا النص هو نقطة انطلاق لمزيد من الكتب المتخصصة والأدب الأساسي. تتوفر الحلول المحمية بكلمة مرور للتدريبات للمعلمين على www.cambridge.org/9780521846561.

المراجعات

"أسلوب الكتابة الجذاب للمؤلف يجعل هذا الكتاب ممتعًا للغاية. يبدأ كل موضوع بمواد رصدية مثيرة للاهتمام ، ثم ينتقل إلى مناقشة المفاهيم الفيزيائية ، التي تم تضخيمها بواسطة الرياضيات ، والأرقام الجيدة جدًا ، ثم يربطها من خلال الانتهاء من المزيد من تطبيقات الملاحظة ، إما حل المشكلة المطروحة في بداية الفصل أو تقديم جديدة. هذا كتاب مثالي لكبار السن.

مارك ل. كوتنر - مؤلف كتاب علم الفلك: منظور فيزيائي

مقدمة واضحة لمجموعة مختارة من الموضوعات الأساسية في علم الفلك ، تشرح الفيزياء الكامنة وراء الفيزياء الفلكية. يتم التعامل مع العمليات الإشعاعية بالمستوى المناسب من الصرامة بحيث يتعلم الطلاب كيفية إجراء عمليات حسابية مفيدة أثناء تطوير حدسهم الجسدي. لقد استخدمت بنجاح أجزاء من هذا الكتاب لصف الدراسات العليا في السنة الأولى.

يوجين شيانغ - أستاذ مساعد في علم الفلك ، جامعة كاليفورنيا ، بيركلي

يأخذ هذا الكتاب الممتاز 12 مجالًا للفيزياء الفلكية ، بدءًا من نيوتن وكبلر وينتهي بعدسة الجاذبية ويحدد الفيزياء الأساسية بطريقة واضحة. … ينصح به بشده.'

المصدر: المرصد

مراجعة طرق علم الفلك بواسطة هيل برادت أيضًا: "… إضافة رائعة إلى علم أصول التدريس. إنه توقيت مناسب ومركّز ومكتوب جيدًا وعلى المستوى المناسب ... ستكون طرق علم الفلك مفيدة لجميع طلاب علم الفلك والفيزياء الفلكية ، بغض النظر عما إذا كانوا يعتزمون التخصص في علم الفلك الرصدي. يمكن تكييف المواد بسهولة مع العديد من الدورات التدريبية ذات الصلة ، مما يجعل الكتاب أكثر قيمة.


ما هو حد إدينجتون؟ (مع صورة)

حد إدينجتون ، المعروف أيضًا باسم لمعان إدينجتون ، هو النقطة التي يكون عندها اللمعان المنبعث من نجم أو مجرة ​​نشطة شديدًا لدرجة أنه يبدأ في نفخ الطبقات الخارجية للكائن. من الناحية الفيزيائية ، إنه أكبر لمعان يمكن أن يمر عبر غاز في حالة توازن هيدروستاتيكي ، مما يعني أن اللمعان الأكبر يدمر التوازن. التوازن الهيدروستاتيكي هو الجودة التي تحافظ على النجم دائريًا وبنفس الحجم تقريبًا بمرور الوقت.

تم تسمية حد إدينجتون على اسم عالم الفلك البريطاني السير آرثر ستانلي إدينجتون ، وهو معاصر لآينشتاين اشتهر بتأكيد النظرية العامة للنسبية باستخدام ملاحظات الكسوف. In an actual star, the Eddington limit is likely reached around 120 solar masses, at which point a star starts ejecting its envelope through intense solar wind. Wolf-Rayet stars are massive stars showing Eddington limit effects, ejecting .001% of their mass through solar wind per year.

Nuclear reactions in stars are often highly dependent on temperature and pressure in the core. In more massive stars, the core is hotter and denser, causing an increased rate of reactions. These reactions produce copious heat, and above the Eddington limit, the outwards radiant pressure exceeds the force of gravitational contraction. However, there are different models for where the Eddington mass limit is precisely, differing by as much as a factor of two. We aren't sure whether the observed stellar mass limit of

150 solar masses is a true limit, or we just haven't found more massive stars yet.

It is thought that in the early years of the universe, about 300 million years after the Big Bang, extremely massive stars containing several hundred solar masses were able to form. This is because these stars had practically no carbon, nitrogen, or oxygen (just hydrogen and helium), substances which catalyze hydrogen-fusing reactions, increasing a star's luminosity. These early stars still fused hydrogen very rapidly, and had lifetimes of no more than a million years.

Michael is a longtime InfoBloom contributor who specializes in topics relating to paleontology, physics, biology, astronomy, chemistry, and futurism. In addition to being an avid blogger, Michael is particularly passionate about stem cell research, regenerative medicine, and life extension therapies. He has also worked for the Methuselah Foundation, the Singularity Institute for Artificial Intelligence, and the Lifeboat Foundation.

Michael is a longtime InfoBloom contributor who specializes in topics relating to paleontology, physics, biology, astronomy, chemistry, and futurism. In addition to being an avid blogger, Michael is particularly passionate about stem cell research, regenerative medicine, and life extension therapies. He has also worked for the Methuselah Foundation, the Singularity Institute for Artificial Intelligence, and the Lifeboat Foundation.


10 Most Influential Astronomers Of All Time

While it is almost impossible to list all the astronomers that have made valuable contributions to the science of astronomy through the ages, it becomes merely difficult to list the ten most important astronomers of recent times. However, the work of modern astronomers rests largely upon the discoveries and insights of previous generations of scientists, so in this list, we will take a closer a look at the ten most important astronomers of the last several hundred years, in chronological order.

Claudius Ptolemy (2nd Century AD)

Renowned throughout the ancient world as an outstanding star gazer, Ptolemy constructed an accurate geocentric model of the solar system. The Almagest, which is revered even today, used a series of deferents and epicycles to describe planetary motions, and it was the foundation of observational astronomy for 1,500 years, until the work of Copernicus superseded it as a working heliocentric model of the solar system.

Tycho Brahe (1546 – 1601)

Known as a brilliant mathematician, Brahe plotted the motions of the planets so accurately that his calculations formed the basis from which Johannes Kepler formulated his famous laws on planetary motion. While chronicling the supernova of 1572, Brahe also proved that since it showed no diurnal parallax, the supernova must therefore lay beyond the Moon. In addition to all this, Brahe also accurately plotted the orbit of the comet of 1577.

جاليليو جاليلي (1564-1642)

Although Galilei did not invent the telescope as is commonly believed, he was the first to actually resolve the Milky Way into individual stars. Galilei was also the first to observe, and make sketches of the phases of Venus, apart from discovering sunspots, and four moons of Jupiter, hence the term, “Galilean moons,” which are Io, Europa, Ganymede, and Calisto. Not quite done, Galilei also calculated the rate of the Sun’s rotation, made sketches of prominent features of the Moon, and measured lunar libration, or the amount of “wobble” the Moon displays in its rotation.

Johannes Kepler (1571 – 1630)

Although the reasoning behind Kepler’s Laws is for the most part no longer accepted as valid, his Laws are in themselves still as valid as when he formulated them. Below is a summary of his Laws that describe the elliptical motion of any planet, and any satellite, or moon.

• The Law of Ellipses: The path of the planets about the sun is elliptical in shape, with the center of the sun being located at one focus.
• The Law of Equal Areas: An imaginary line drawn from the center of the sun to the center of the planet will sweep out equal areas in equal intervals of time.
• The Law of Harmonies: The ratio of the squares of the periods of any two planets is equal to the ratio of the cubes of their average distances from the Sun.

In addition, Kepler also explained the formation of images when seen through very small apertures, such as pinholes, and supplied the first articulation of an inverse square law that relates to the intensity of the illumination of objects.

William Herschel (1738 – 1822)

Apart from being known as an expert observer and a maker of excellent telescopes, the most important discovery made by Herschel was the existence of infrared radiation, through the use of a prism and three common mercury-filled thermometers. In addition, Herschel discovered the planet Uranus in 1781, but the name he proposed for his discovery Georgium Sidus, or George’s Star, after his patron, King George III, was rejected in favor of the name we know today. Not discouraged, Herschel went on to discover several satellites of both Saturn and Uranus, that some stars exist in binary systems, and made unsuccessful attempts to map the shape of the Milky Way Galaxy. Sir William Herschel is also remembered for the catalogues of stars he compiled such as The Catalogue of Nebulae and Clusters of Stars, which was published in 1786.

Pierre-Simon Laplace (1749 – 1827)

Apart from fixing the masses of Jupiter, Saturn, and Uranus, and publishing many differential equations that described planetary orbits and tides, Laplace was the first to postulate the theory that the solar system was formed from a large, flattened disc, which was only comparatively recently proven to be the case. Furthermore, Laplace successfully applied probability theory to errors in astronomical observations, and the French mathematician was also the first person to propose the idea of black holes.

Sir Arthur Eddington (1882 – 1944)

Apart from carrying out the experiment that proved Einstein right with regard to the fact that extreme masses can, and in fact do bend light, Eddington also provided a description of the mechanism whereby massive stars pulsate- the well known Eddington Valve Mechanism. Moreover, Eddington showed that that there exists a close relationship between the mass of a star and its luminosity, and also formulated the Eddington Limit, which is complicated set of rules that directly relate a star’s maximum brightness to the effect of its own gravity on its temperature, and thus its luminosity.

Edwin Hubble (1889 – 1953)

Using several Cepheid variable stars, some in the Andromeda Galaxy ( M31), and some in the Triangulum Galaxy ( M33), Hubble was able to conclusively show that the Milky Way galaxy was only one of billions of other galaxies in the Universe, and not the only one, as was the popular belief at the time. More importantly though, Hubble showed that at cosmological scales all matter in the Universe is distributed evenly, and that there was a close relationship between the distance of an object from Earth, and the velocity at which the object is receding from us. This relationship, known as Hubble’s Law, shows that the further away an object is, the higher its recessional velocity, which fact provided a basis for the development of cosmology as a science.

Gerhard Kuiper (1905 – 73)

Regarded as the first planetary scientist, Kuiper used the relatively new science of spectroscopy to identify CH4 (methane) on Saturn’s moon Titan, and CO2 (carbon dioxide) on Mars. In addition, Kuiper is credited with the postulation, and subsequent discovery of the Kuiper Belt, a belt of debris surrounding the solar system that is thought to be material that failed to coalesce into planets during the formation of the solar system.

Carl Sagan (1934 – 1996)

Many people might remember Sagan as the co-author and narrator of the TV series Cosmos, but the truth is that he was much more than that, so much so that Isaac Asimov, who published several hundred books on science topics, once described Sagan as “…one of only two people he has ever met that has a higher IQ than himself.” Which is high praise indeed. Sagan was an astronomer, cosmologist, astrophysicist, and astro-biologist, Pulitzer Prize winning author, and a hugely successful populariser of science in general- apart from authoring and publishing more than 600 scientific research papers. Apart from designing and building mechanical devices such as tools for use in space flight, Sagan also predicted that Venus would be very hot, and that what was seen as patches of vegetation on Mars, was in fact gigantic dust storms both theories was proven correct with subsequent space missions to Venus and Mars.

Sagan was also part of the development team of Voyager II, and the Pioneer II craft that made close approaches to Saturn and Jupiter, apart from making huge contributions to SETI, the Search for Extra-terrestrial Intelligence program. But Sagan is perhaps best remembered for his view of the human race and it’s place in the Universe, when he said that “The universe is not required to be in perfect harmony with human ambition.”


Xinyu Dai

My research interests lie in understanding astronomical objects such as gravitational lenses, galaxy clusters, active galactic nuclei, and gamma-ray bursts.

Since the discovery of the first cosmological gravitational lens in 1979, gravitational lensing has become an important tool in many astrophysical applications. In particular, quasar microlensing provides a novel method to map the quasar accretion disk structure. Utilizing the dependence of microlensing variability on the source size, we are able to resolve the disk structure that is several orders of magnitude smaller than the angular resolution of our current telescopes. Beside quasar microlensing, I am also interested in probing the interstellar medium of lens galaxies, and exploring the embedded lensing model.

Galaxy clusters are the largest gravitationally bound objects in the universe. They are ideal sites to constrain cosmological parameters and study structure formation. I am currently working on the Swift soft X-ray serendipitous cluster survey. The survey has the potential to find one of the largest X-ray selected cluster catalog to date. I also study the missing Baryon problem in the universe.

Active galactic nuclei (AGNs) are very energetic sources in the universe powered by supermassive black holes. I am interested in the feedback process of AGNs to their host galaxies, in particular, the kinetic feedback carried out by winds. I am working on measuring the intrinsic fractions of broad absorption line quasars of various species and the average absorption column densities of these objects. In addition, I also study the relationships between various AGN parameters such as the broadband spectral index, X-ray spectral index, luminosity, Eddington ratio, and variability with the aim to constrain AGN physics.

Gamma-ray bursts (GRBs) are the biggest explosions in the universe after the Big Bang. I am working on the population studies of GRBs, which include constraining the GRB jet structure from both observational and theoretical approaches.

Selected Publications

"The Sizes of the X-ray and Optical Emission Regions of RXJ1131-1231," X. Dai, C. S. Kochanek, G. Chartas, S. Kozlowski, C. W. Morgan, G. Garmire, E. Agol, ApJ , 709 , 278, (2010) ADS: 2010ApJ. 709..278D

"On the Baryon Fractions in Clusters and Groups of Galaxies," X. Dai, J. N. Bregman, C. S. Kochanek, E. Rasia, ApJ , 719 , 119, (2010) ADS: 2010ApJ. 719..119D

"2MASS Reveals a Large Intrinsic Fraction of BALQSOs," X. Dai, F. Shankar, G. R. Sivakoff, ApJ , 672 , 108, (2008) ADS: 2008ApJ. 672..108D

"Optical and X-ray Observations of GRB 060526: A Complex Afterglow Consistent with An Achromatic Jet Break," X. Dai, J. P. Halpern, N. D. Morgan, E. Armstrong, N. Mirabal, J. B. Haislip, D. E. Reichart, K. Z. Stanek, ApJ , 658 , 509, (2007) ADS: 2007ApJ. 658..509D


شاهد الفيديو: حقن البلازما وضعف المخزون د. إيمان علي (شهر اكتوبر 2021).